Das Federpendel: Unterschied zwischen den Versionen
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Verwendet man <math>\omega=\frac{2\pi}{T}</math> und setzt dies in die Gleichung ein, so erhält man <math>(\frac{2 \pi}{T})^2 = \frac{D}{m}</math> und <math>T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{D}}</math> | Verwendet man <math>\omega=\frac{2\pi}{T}</math> und setzt dies in die Gleichung ein, so erhält man <math>(\frac{2 \pi}{T})^2 = \frac{D}{m}</math> und <math>T = 2\pi\sqrt{\frac{m}{D}}</math> | ||
| − | + | {{Merksatz|MERK=Für eine harmonische Schwingung gilt ein lineares Kraftgesetz und ihre Graph im y(t)-Dagramm ist eine Sinuskurve (oder Kosinuskurve, je nach Startpunkt t = 0s)}} | |
Diesen Zusammenhang https://www.walter-fendt.de/html5/phde/springpendulum_de.htm | Diesen Zusammenhang https://www.walter-fendt.de/html5/phde/springpendulum_de.htm | ||
Version vom 20. März 2020, 12:22 Uhr
Das Federpendel kennst du nun schon vom Einführungsversuch, als seine Schwingung mit der Projektion einer Kreisbewegung übereinstimmte. Du kennst das Federpendel, aber auch schon aus dem Physikunterricht deiner bisherigen Klassen. In der 7. Klasse hast du das Hookesche Gesetz kennengelernt, welches du in der 8. Klasse für die Spannenergie gebraucht hast.
a) In der Ruhelage ist die Rückstellkraft F der Feder genauso groß wie die Gewichtskraft des Körpers, also F=G. Man kann sagen, dass für diesen Fall die "Gewichtskraft des Körpers ausgeschaltet" ist, da die beiden Kräfte am Körper im Kräftegleichgewicht sind.
b) Das Hookesche Gesetz besagt, dass die Rückstellkraft F direkt proportional zur Auslenkung des Körpers aus der Ruhelage ist. Bezeichnet man die Auslenktung aus der Ruhelage mit s und ist D die Federkonstante, dann gilt F = - D s. Das Minuszeichen in der Formel kommt daher, dass F und s entgegengesetzt gerichtet sind. Die Richtung wird auch hier wieder durch das Vorzeichen angegeben. Wird der Körper nach unten ausgelenkt, ist s negativ und die Kraft wirkt nach oben, ist also F positiv. Wird der Körper nach oben ausgelenkt, also s ist positiv, so wirkt die Rückstellkraft F nach unten, ist also negativ.
c) Man spricht von einer harmonischen Schwingung, wenn ein lineares Kraftgesetz wie F = - D s gilt.
d) Es stellt sich die Ruhelage ein. In dieser ist die Rückstellkraft F der Feder genauso groß wie die Gewichtskraft des angehängten Körpers.
Die Verlängerung der Feder s ist durch s = s1 - s=10cm - 28cm = -18cm = -0,18m gegeben.
Es ist 
 Merke
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Wir verstehen unter einem Federpendel einen an einer senkrechten Schraubenfeder befestigten Körper, den man durch Auslenkung aus der Ruhelage in Schwingungen versetzen kann. Desweiteren gehen wir davon aus, dass keine Reibungsverluste auftreten. Man spricht dann von einem ungedämpften Federpendel.
Im folgenden betrachten wir eine Feder an die ein Körper gehängt wird und dann in Ruhelage ausgelenkt ist. Unser Koordinatensystem legen wir nun so, dass sein Ursprung in dieser Ruhelage ist. In der Ruhelage ist y = 0. Für eine Auslenkung des Körpers nach oben ist y > 0 und für eine Auslenkung des Körpers nach unten ist y < 0. Die Amplitude (maximale Auslenkung) wird mit A bezeichnet.
a) In der Ausgangslage ist das Federpendel nach oben aus der Ruhelage ausgelenkt. Lässt man es los, dann bewegt es sich nach unten und kann Schwingungen ausführen.
Die Ausgangslage ist nicht gleichzeitig Ruhelage. Fasst man einen Körper in der Ruhelage an und lässt ihn wieder los, so ändert sich nichts er bleibt weiterhin in Ruhe. Dies ist hier in der Ausgangslage nicht der Fall.
b) Zur Zeit t = 0s ist das Pendel maximal ausgelenkt. Es ist y(0) = A. Lässt man es los, dann schwingt es nach unten. Der Verlauf ist durch eine Kosinusfuntkion gegeben. 
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c) Bei kleinerer Federkonstante D zieht sich die y(t)-Funktion auseinander,sie wird gedehnt, die Schwingungsdauer T wird größer.
Bei größerer Federkonstante D wird die y(t}-Funktion gestaucht, sie zieht sich zusammen, die Schwingungsdauer wird kleiner.
Auch wird die y(t)-Funktion bei größerer Masse m gedehnt, sie zieht sich auseinander, die Schwingungsdauer T wird größer.
Wird die Masse m verringert, dann wird die y(t)-Funktion gestaucht, sie zieht sich zusammen, die Schwingungsdauer T wird kleiner.
d)Die Amplitude der y(t)-Funktion wird entsprechend geändert.
e) Ändert man die Fallbeschleunigung so bleibt die y(t)-Funktion unverändert.
s ≈ 3,14s. 
.
Auf der Seite Schwingungen wurde aus einer Kreisbewegung die Zeitabhängigkeit der Elongation einer Schwingung als Sinuskurve hergeleitet. Als harmonische Schwingung wurde eine Schwingung, deren ty-Diagramm eine Sinuskurve ist bezeichnet. Auf dieser Seite wurde nun als harmonische Schwingung eine Bewegung mit linearem Kraftgesetz bezeichnet. Also müssen wir erst noch klären, dass dies das gleiche bezeichnet.
Für die rücktreibende Kraft F gilt bei der Feder F = - D s. Andererseits bewirkt diese Kraft nach dem 2. Newtonschen Gesetz eine Beschleunigung des Pendelkörpers, also F = m a. Damit ist m a = - D s.
Auf der Seite Schwingungen haben wir festgestellt, dass 
ist. Setzt man dies in die Kraftgleichung, so erhält man
Diese Gleichung gilt für alle Zeiten t, also müssen auch die Koeffizienten des Sinus gleich sein. Man sieht:
und erhält 
.
Formt man die letze Gleichung um, so erhält man 
.
Diese Gleichung ist bemerkenswert, da auf der linken Seite 
als bestimmende Größe der Schwingung steht und auf der rechten Seite stehen D und m, die bestimmenden Größen des Federpendels.
Verwendet man 
und setzt dies in die Gleichung ein, so erhält man 
und 
 Merke:
Für eine harmonische Schwingung gilt ein lineares Kraftgesetz und ihre Graph im y(t)-Dagramm ist eine Sinuskurve (oder Kosinuskurve, je nach Startpunkt t = 0s) |
Diesen Zusammenhang https://www.walter-fendt.de/html5/phde/springpendulum_de.htm
Extras:
Hier ist ein waagrechtes Federpendel beschrieben.
